要得到液态氦，必须先把氦气压缩并且冷却到液态氢的温度，然后让它膨胀，使温度进一步下降，氦气才能变成液体。更多信息请点击，或者拨打我们的热线电话：400-6277-838
液态氦是透明的容易流动的液体，就像打开了瓶塞的汽水一样，不断飞溅着小气泡。 液态氦是一种与众不同的液体，它在零下269℃就沸腾了。在这样低的温度下，氢也变成了固体，千万不要使液态氦和空气接触，因为空气会立刻在液态氦的表面上冻结成一层坚硬的盖子。 超流动性普通液体的粘滞度随温度的下降而增高，与此不同，heⅰ的粘滞度在温度下降到2.6k左右时，几乎与温度无关，其数值约为 3×10-6帕秒，比普通液体的粘滞度小得多。在2.6k以下，heⅰ的粘滞度随温度的降低而迅速下降。heⅱ的粘滞度在λ点以下的温度时立刻降至非常小 的值(＜10-12帕秒)，这种几乎没有粘滞性的特性称为超流动性。用粗细不同的毛细管做实验时，发现流管愈细，超流动性就愈明显，在直径小于10-5厘 米的流管中，流速与压强差和流管长度几乎无关，而仅取决于温度，流动时不损耗动能。 氦膜任何与heⅱ接触的器壁上覆盖一层液膜，液膜中只包含无粘滞性的超流体成分，称为氦膜。氦膜的存在使液氦能沿器壁向尽可能低的位置移 动。将空的烧杯部分地浸于heⅱ中时，烧杯外的液氦将沿烧杯外壁爬上杯口，并进入杯内，直至杯内和杯外液面持平。反之，将盛有液氦的烧杯提出液氦面时，杯 内液氦将沿器壁不断转移到杯外并滴下。液氦的这种转移的速率与液面高度差、路程长短和障壁高度无关。
对heⅱ性质的理论研究首先由f. 伦敦作出。4he原子是自旋为整数的玻色子，伦敦把heⅱ看成是由玻色子组成的玻色气体，遵守玻色统计规律，玻色统计允许不同粒子处于同一量子态中。伦敦 证明了存在一个临界温度tc，当温度低于tc时，一些粒子会同时处于零点振动能状态(即基态)，称为凝聚，温度愈低，凝聚到零点振动能状态的粒子数就愈 多，在绝对零度时，全部粒子都凝聚到零点振动能状态，以上现象称为玻色-爱因斯坦凝聚。l.蒂萨认为heⅱ的超流动性起因于玻色-爱因斯坦凝聚。由于已凝 聚到基态的heⅱ原子具有最低的零点振动能，故有极大的平均自由程，能够几乎无阻碍地通过极细的毛细管。蒂萨首先提出二流体型，后来l.d.朗道修正和补 充了此模型。二流体模型认为heⅱ由两部分独立的、可互相渗透的流体组成，一种是处于基态的凝聚部分，熵等于零，无粘滞性，是超流体；另一种是处于激发态 (未凝聚)的正常流体，熵不等于零，有粘滞性。两种流体的密度之和等于heⅱ的总密度，温度降至λ点时，正常流体开始部分地转变为超流体，温度愈低，超流 体的密度愈大，而正常流体的密度则愈小，在绝对零度时，所有原子都处于凝聚状态，全部流体均为超流体。利用这个二流体模型可解释关于液氦的许多力学和热学性质。
